①不可壓流體的流量系數(shù)公式公式（15-4） 是以不可壓縮流體推導的，此公式即為不可壓縮流體的流量系數(shù)公式。

②可壓縮流體的流量系數(shù)公式可壓縮流體由于考慮的角度不同，有不同的計算公式，主要采用的是壓縮系數(shù)法和平均重度法兩種。壓縮系數(shù)法是在不可壓縮流體流量系數(shù)公式 （15-4）基礎上乘以一個壓縮系數(shù)而來，即Q=eKyySJ^ 或 =將r換算成標準狀態(tài)（（TC、760mmHg）的氣體重度為r=rN X 273內(nèi)/（273+0 X 黑于是得出T, Qn yn<i（273+i） "…、Kv = r 二二（15-6）514e v h,pp\

式中6壓縮系數(shù)；t—介質(zhì)溫度，°c;rN r在標準狀態(tài)下的參數(shù)。壓縮系數(shù)由試驗確定。£=1-0.46^/外。在飽和狀態(tài)時，此時流量不再隨的增加而增加，即產(chǎn)生了阻塞流（阻塞流定義為流體通過調(diào)節(jié)閥時，所達到的zui大極限流量狀態(tài)），在圖15-2 中，e=l—0.46X0.5 = 0.76用于蒸氣計算時，計算公式略有不同（表15-1）。 ③平均重度法其公式推導要復雜得多。在推導中將調(diào)節(jié)閥相當長度為L、斷面為A的管道來代替，并假定介質(zhì)為理想流體，當介質(zhì)穩(wěn)定地流過管道時，采用可壓縮流體流量方程式。g+d（|^）+dLf = 0 （15-7）式中Lf——摩擦功，J;g 加速度，m/s2。在式（15-7）基礎上，再引人理想氣體多變熱力過程的變化規(guī)律方程、狀態(tài)方程和連續(xù)方程三個輔助方程： p\ v\ m=常數(shù) p\ vi =RTi vA/u=常數(shù)式中 v——比容；m 多變指數(shù)；R——氣體常數(shù)；T溫度，K;

v 流速，m/so通過式（15-7）和三個輔助方程的一系列純數(shù)推導（略），得到其流量方程為n_K I m rw[\ — {p2—m~]p\Q=KvV^+lX RTi

為簡化公式，把實際流動簡化為等溫度變化來處理，故取m=l。同時，代入物理常數(shù)，即可整理得K —On / rN（273+dKv~WcN AP（Pi+P2） （15_8）當>0. 5時，流量飽和，故以Ap = 0.5內(nèi)代人式（15-8）,得K_Qn v vVn（273+^） .Kv_330X J, （15_9）

同樣，蒸氣的計算公式也是在式（15-8）和式 （15-9）基礎上推導出來的。把原各種介質(zhì)的Kv值計算公式匯總在表15-1中。

（2） Kv值計算新公式

目前，調(diào)節(jié)閥計算技術國外發(fā)展很快，就Kv值計算公式而言，早在20世紀70年代初ISA （標準協(xié)會標準）就規(guī)定了新的計算公式，電工委員會IEC也正在制定常用介質(zhì)的計算公式。下面介紹 一種在平均重度法公式基礎上加以修正的新公式。

①原公式推導中存在的問題在Kv值計算公式的推導，可以看出如下問題：

a. 把調(diào)節(jié)閥模擬為簡單形式推導，未考慮與不同閥結構實際流動之間的修正問題；

b. 在飽和狀態(tài)下，阻塞流動（即流量不再隨壓差的增加）的差壓條件為A/V^ = 0.5，同樣未考慮不同閥結構對該臨界點的影響問題；

c. 未考慮低雷諾數(shù)和安裝條件的影響。

②壓力恢復系數(shù)FL由p'的推導公式可知， 調(diào)節(jié)閥節(jié)流處由Pi直接下降到Pi （圖15-3中虛線 所示）。但實際上，壓力變化曲線如圖15-3中實線所示，存在差壓力恢復的情況。不同結構的閥，壓力恢復的情況不同。阻力越小的閥，恢復越厲害，越偏離

原推導公式的壓力曲線，原公式計算的結果與實際誤差越大。因此，引入一個表示閥壓力恢復程度的系數(shù)來對原公式進行修正。Fl稱為壓力恢復系數(shù)，其表達式為Fl= y~Kpc/~Kpvc— V~Kpc7Tp]~—pvJ（15-10）式中Apvc，Ape 產(chǎn)生閃蒸時的縮流處壓差和閥前后壓差。

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